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上式中的常数可以通过取θ=θ0得到 ， 结果是-Gm1/R ， 因此有：

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从这个式子立即得到：

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其中：

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于是海面到地球中心的距离为：

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对比前面的椭球面方程即可知道海面确实近似为旋转对称的椭球面 。 进一步的对比可以得到偏心率为：

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根据偏心率的定义 ， 代入数据可以得到Re比Rp要短大约0.54米 ， 这正是此模型下的海洋潮差 。 同时 ， 可以计算得知此式中的R确实是地球平均半径 。

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(张朝阳证明海面是椭球面)
固体潮导致引力势修正引力势修正影响潮差
在前面的计算中 ， 张朝阳假设了地球固体部分不形变 。 实际上 ， 在潮汐力的作用下 ， 地球固体部分也是会发生形变的 ， 此形变被称为固体潮 。
张朝阳介绍说 ， 由于固体密度比水的密度大得多 ， 固体形变导致的引力势改变将变得不可忽略 ， 特别地 ， 固体形变导致的引力势修正是与月球的潮汐势处在同一量级的 ， 因此必须考虑进来 。
固体与流体具有许多不同之处 ， 不过张朝阳先假设了固体会像流体那样形变使得表面与等势面重合 。 进一步地 ， 张朝阳假设固体潮形变仍然是椭球形的形变 ， 因此地球表面可以表示为：

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然后 ， 张朝阳借助了作微小椭球形变的密度均匀的球体的引力势公式：

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再次使用月球的潮汐势公式 ， 可得此时的等势面方程为：

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由于Rs=R+h ， h相对于R来说非常小 ， 上式三项对h作展开会得到正比于h的项 ， 这些项的系数正是各项势对应的加速度 ， 其中第一项对应的加速度最大 ， 约等于重力加速度 ， 而其他项对应的加速度都很小 ， 因此可以直接忽略 ， 所以第二第三项中的Rs可以直接取为R ， 这样就得到：

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取θ=θ0可以得到上式中的常数等于-Gm1/R ， 通过对上式第一项作展开并且只保留最低阶的两项可以得到：

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化简可得：

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所以：

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这就是把固体当作流体处理时所得的地球偏心率 ， 可见考虑了形变导致的引力势修正之和 ， 偏心率公式中的系数由3/2变成了15/4 ， 变大了1.5倍 。
实际上 ， 由于地球自转很快 ， 加上地球固体近似是一种弹性体 ， 固体形变维持与恢复的时间尺度远大于流体 ， 因此固体表面会偏离等势面 。 更严格的分析表明 ， 固体潮导致的偏心率为：

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